蒸汽流量計量中關(guān)于二氧化碳氣體流量計的特性分析
點(diǎn)擊次數：2106 發(fā)布時(shí)間：2021-01-08 05:45:37
二氧化碳氣體流量計在測量液體和氣體方面都有很好的應用，針對于二氧化碳氣體流量計在蒸汽流體上的測量，近年來(lái)得到了很廣泛的推廣，許多儀表生產(chǎn)企業(yè)也在積極地攻關(guān)與研發(fā)。對于蒸汽了測量一直是比較棘手的，為了強化對于蒸汽的計量能力，在20世紀60年代，日本橫河電機株式會(huì )社與美國Eastech公司合作，共同研發(fā)了一種二氧化碳氣體流量計，它的耐高溫性能好，壓損不大，這種流量計廣泛應用于高溫條件下蒸汽流量的計量過(guò)程。因為流體流量和其輸出的頻率信號存在正相關(guān)性，同時(shí)頻率信號在流體組分、密度、壓力、溫度改變情況下仍能保持一定穩定性；另外，此儀器的量程較大；均為不可動(dòng)部件，穩定性大大增強；結構相對簡(jiǎn)單，安裝維護難度小，維護成本低?；谝陨蟽?yōu)點(diǎn)，該頻率信號被普遍使用在計量與工業(yè)過(guò)程的控制過(guò)程中。
到了二十世紀80年代，因為工業(yè)生產(chǎn)的推動(dòng)，二氧化碳氣體流量計得以廣泛采用，但缺點(diǎn)是對于蒸汽介質(zhì)上的測試仍是空白，只可進(jìn)行二氧化碳氣體流量計的構造方式、DSP、流量量程、管道材質(zhì)等方面加以升級，增強了二氧化碳氣體流量計的在液體與空氣中的測量準度。由于在蒸汽介質(zhì)方面的探索上存在盲區，在流量精度測量上長(cháng)期以來(lái)備受業(yè)內人士的質(zhì)疑。二氧化碳氣體流量計雖然技術(shù)上有了改進(jìn)，但有待進(jìn)一步改良，不管是在理論還是應用層面上均有諸多工作要做。近些年，世界范圍內的業(yè)內人士對于二氧化碳氣體流量計實(shí)施了多次探索，研究成果值得肯定。
蒸汽流量量值體系的溯源是保證蒸汽流量測量準確的關(guān)鍵。本文基于流體力學(xué)、熱力學(xué)以及二氧化碳氣體流量計旋渦的產(chǎn)生機理，分析不同介質(zhì)對二氧化碳氣體流量計的計量特性的影響，介質(zhì)粘度的不同導致了三種介質(zhì)測試下雷諾數的不同，影響到斯特勞哈數差異。但對二氧化碳氣體流量計的儀表系數影響不大，可忽略其影響。介質(zhì)粘度的不同會(huì )導致流量范圍的不同。該分析將有利于提高二氧化碳氣體流量計測量蒸汽流量的計量準確度。
1 蒸汽介質(zhì)的影響因素
所謂二氧化碳氣體流量計(亦稱(chēng)旋渦流量計)，其工作機理是“卡門(mén)渦街”，是一類(lèi)流體振蕩式的測量?jì)x器。“卡門(mén)渦街”的原理是：待測管道流體中放進(jìn)一根(或數根)非流線(xiàn)型截面的旋渦發(fā)生體，等到雷諾數到達特定數值，在旋渦發(fā)生體兩側分離出兩串交錯有序的旋渦，此過(guò)程具有交替性，我們將這種旋渦叫作卡門(mén)渦街。在特定雷諾數范圍之間，旋渦的分離頻率同旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸息息相關(guān)。數據表明，旋渦的分離頻率同流量存在正相關(guān)性，此頻率可通過(guò)傳感器獲得。以上二氧化碳氣體流量計與卡門(mén)渦街的關(guān)系可從圖1看出，二者有如下邏輯關(guān)系：
式中：
f 為旋渦分離頻率，Hz ；
S r 為斯特勞哈爾數；
U 1 為旋渦發(fā)生體兩側的平均流速，m/s ；
d 為旋渦發(fā)生體迎流面的寬度，m；
U 為被測介質(zhì)來(lái)流的平均流速，m/s ；
m 為旋渦發(fā)生體兩側弓形面積與管道橫截面面積之比。不可壓縮流體中，由于流體密度 r 不變，由連續性方程可得到： m = U / U 1 。
式中：K 為二氧化碳氣體流量計的儀表系數，1 /m 3 。通過(guò)式（3）不難看出，儀表系數 K 是二氧化碳氣體流量計的計量特性的定量表征，數據表明，其儀表系數只和其機械結構與斯特勞哈爾數有關(guān)，同來(lái)流流量并無(wú)相關(guān)性。
研究發(fā)現，蒸汽對二氧化碳氣體流量計計量特性存在較大影響?？煽偨Y為三個(gè)方面：
第一，從公式（3）中能夠得出，機械結構尺寸 D 、m 、 d 以及斯特勞哈爾數 S r 這些參數與K值大小存在較大關(guān)聯(lián)性?；谖锢碓硌芯堪l(fā)現，在流體介質(zhì)條件存在差異情況下，機械結構尺寸的改變一般是與溫度的改變引發(fā)的熱脹冷縮效應息息相關(guān)。
第二，雷諾數對斯特勞哈爾數 S r 產(chǎn)生較大影響，前者又與粘度密切相關(guān)，而粘度的差異性又取決于流體的差異，既而引發(fā)斯特勞哈爾數 S r 的區別。
第三，公式（3）的推導過(guò)程是以不可壓縮流體為前提的，當換作氣體介質(zhì)時(shí)，由于可壓縮性的區別或許會(huì )引發(fā)儀表系數產(chǎn)生誤差。以上三個(gè)因素對于二氧化碳氣體流量計的影響將在下一節進(jìn)一步探討。
2 蒸汽介質(zhì)斯特勞哈爾數的影響
嚴格而言，斯特勞哈爾數是一種相似準則，是在討論流體力學(xué)中物理相似和?；且氲母拍?。其是用來(lái)表征旋渦頻率和阻流體特征尺寸、流速關(guān)系的。在特定雷諾數區間中，旋渦的分離頻率和旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸密切相關(guān)，換言之斯特勞哈數可視為定量。
由圖2可看出，在 R eD =2×10 4 7×10 6 區間內，斯特勞哈數是定值，此也是儀表的正常工作區間。
現實(shí)情形下， S r 即便在 R eD =2×10 4 7×10 6 區間內，也與 R eD 的改變發(fā)生變化，參照1989年日本制訂的二氧化碳氣體流量計工業(yè)標準JISZ8766《二氧化碳氣體流量計——流量測量方法》。2002年加以修訂，把二氧化碳氣體流量計發(fā)生體的固定形式歸為兩種，《標準》規定的旋渦設計，發(fā)生體依據插入測量管頂端固定與否區別為標準1型與標準2型，它們的 S r 值存在較小區別，詳見(jiàn)表1數據。
標準2型 S r 的平均值是0.25033，它的標準偏差是0.12%；而標準1型為0.3%，現階段我國一般廣泛采用標準1型。而標準2型在日本橫河儀表研制的二氧化碳氣體流量計普遍采用。
通過(guò)雷諾數的推導公式不難得出，檢測時(shí)，蒸汽和空氣因為粘度的區別，會(huì )引發(fā)雷諾數存在差異。參照一般實(shí)驗情況下三類(lèi)流體介質(zhì)的工況差異，它們的運動(dòng)粘度詳見(jiàn)表2：
式中：
表征介質(zhì)密度；
D 表征管徑；
u 表征流速；
表征介質(zhì)動(dòng)力粘度；
v 表征介質(zhì)運動(dòng)粘度。
通過(guò)以上各參數數據不難發(fā)現，水的運動(dòng)粘度最低，空氣最高，蒸汽介于二者之間。三者比例是1：15：4。所以若使雷諾數一致，應使水的流速最小，空氣最大，蒸汽在區間取值。在對儀表的系數進(jìn)行檢定過(guò)程中，通常應考慮雷諾數一致時(shí)，真實(shí)測量過(guò)程中的差異性誤差。尤其在蒸汽的測量時(shí)，儀表量程的選型是參照在空氣介質(zhì)下測量獲得的體積流量區間與蒸汽的密度乘積，推導出蒸汽的體積流量區間。這種算法會(huì )引發(fā)差異性介質(zhì)下雷諾數的區間差異。細致分析上表可得出，只要雷諾數在既定范圍內，檢定過(guò)程中并不會(huì )由于介質(zhì)的不同造成較大的誤差，這個(gè)影響可不考慮。但雷諾數不可超出規定區間，否則會(huì )引發(fā) S r 的較大差異，造成誤差。
通過(guò)表3不難發(fā)現，要得出二氧化碳氣體流量計基于最低流量的限雷諾數，口徑一致情況下三類(lèi)介質(zhì)的最小流速應滿(mǎn)足1.0：4.0：15.0的大致比例。所以不可以將空氣介質(zhì)下的體積流量區間等同于蒸汽介質(zhì)下的數值。
3 蒸汽介質(zhì)物理特性影響分析
1873年，荷蘭著(zhù)名物理學(xué)家范德瓦爾斯特實(shí)驗室中，發(fā)現了水蒸氣的物理性質(zhì)，得出氣體分子間有著(zhù)一定作用力，繼而推導出氣體的狀態(tài)方程以輔助理論驗證，這就是著(zhù)名的范德瓦爾斯特氣體狀態(tài)方程。進(jìn)一步研究發(fā)現，水蒸汽的分子的體積和相互的作用力比較大，無(wú)法以理想的氣體狀態(tài)方程加以表征。參照范德瓦爾斯特公式（5）的計算過(guò)程：
式中：
p 為壓強；
V 為1摩爾氣體的體積；
R 為普適氣體常數；
a 為度量分子間引力的參數；
b 為1摩爾分子本身包含的體積之和。
以上公式（5）中因子 a 和 b 的值因氣體的性質(zhì)不同而存在差異，一般地，氣體的分子間引力參數 a 與 b 分子體積 表述如表3所示。
范德瓦爾斯特提出，氣體分子間的吸引力與間距存在負相關(guān)性，也就是密度的概念。把此理論使用在二氧化碳氣體流量計的測量過(guò)程中，通過(guò)表中的數據不難發(fā)現，水蒸汽分子間的吸引力a的數值較大，相當于氧氣與氮氣的4倍多。所以，在測量實(shí)際氣體時(shí)，基于同等壓力條件，水的分子間的吸引力的數值較蒸汽與空氣大得多，而蒸汽又顯著(zhù)大于空氣。用二氧化碳氣體流量計進(jìn)行測量時(shí)，發(fā)生體兩側的位置因為流速加大，引起靜壓力減小，體積擴張，流體密度隨之減小，而水介質(zhì)由于分子間作用力大，并無(wú)明顯膨脹情況。蒸汽的分子間的吸引力比空氣大，所以前者膨脹性更低，密度變化也更小。參考流量的連續性方程得出，因為空氣密度變化更大，所以它的發(fā)生體兩側的流量變化較蒸汽介質(zhì)更大，所以它的儀表系數比蒸汽介質(zhì)變化更顯著(zhù)。而氣體的可壓縮性與等嫡指數是其內在機理，這和我們的理論研究結果相互印證。
到了二十世紀80年代，因為工業(yè)生產(chǎn)的推動(dòng)，二氧化碳氣體流量計得以廣泛采用，但缺點(diǎn)是對于蒸汽介質(zhì)上的測試仍是空白，只可進(jìn)行二氧化碳氣體流量計的構造方式、DSP、流量量程、管道材質(zhì)等方面加以升級，增強了二氧化碳氣體流量計的在液體與空氣中的測量準度。由于在蒸汽介質(zhì)方面的探索上存在盲區，在流量精度測量上長(cháng)期以來(lái)備受業(yè)內人士的質(zhì)疑。二氧化碳氣體流量計雖然技術(shù)上有了改進(jìn)，但有待進(jìn)一步改良，不管是在理論還是應用層面上均有諸多工作要做。近些年，世界范圍內的業(yè)內人士對于二氧化碳氣體流量計實(shí)施了多次探索，研究成果值得肯定。
蒸汽流量量值體系的溯源是保證蒸汽流量測量準確的關(guān)鍵。本文基于流體力學(xué)、熱力學(xué)以及二氧化碳氣體流量計旋渦的產(chǎn)生機理，分析不同介質(zhì)對二氧化碳氣體流量計的計量特性的影響，介質(zhì)粘度的不同導致了三種介質(zhì)測試下雷諾數的不同，影響到斯特勞哈數差異。但對二氧化碳氣體流量計的儀表系數影響不大，可忽略其影響。介質(zhì)粘度的不同會(huì )導致流量范圍的不同。該分析將有利于提高二氧化碳氣體流量計測量蒸汽流量的計量準確度。
1 蒸汽介質(zhì)的影響因素
所謂二氧化碳氣體流量計(亦稱(chēng)旋渦流量計)，其工作機理是“卡門(mén)渦街”，是一類(lèi)流體振蕩式的測量?jì)x器。“卡門(mén)渦街”的原理是：待測管道流體中放進(jìn)一根(或數根)非流線(xiàn)型截面的旋渦發(fā)生體，等到雷諾數到達特定數值，在旋渦發(fā)生體兩側分離出兩串交錯有序的旋渦，此過(guò)程具有交替性，我們將這種旋渦叫作卡門(mén)渦街。在特定雷諾數范圍之間，旋渦的分離頻率同旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸息息相關(guān)。數據表明，旋渦的分離頻率同流量存在正相關(guān)性，此頻率可通過(guò)傳感器獲得。以上二氧化碳氣體流量計與卡門(mén)渦街的關(guān)系可從圖1看出，二者有如下邏輯關(guān)系：
式中：
f 為旋渦分離頻率，Hz ；
S r 為斯特勞哈爾數；
U 1 為旋渦發(fā)生體兩側的平均流速，m/s ；
d 為旋渦發(fā)生體迎流面的寬度，m；
U 為被測介質(zhì)來(lái)流的平均流速，m/s ；
m 為旋渦發(fā)生體兩側弓形面積與管道橫截面面積之比。不可壓縮流體中，由于流體密度 r 不變，由連續性方程可得到： m = U / U 1 。
式中：K 為二氧化碳氣體流量計的儀表系數，1 /m 3 。通過(guò)式（3）不難看出，儀表系數 K 是二氧化碳氣體流量計的計量特性的定量表征，數據表明，其儀表系數只和其機械結構與斯特勞哈爾數有關(guān)，同來(lái)流流量并無(wú)相關(guān)性。
研究發(fā)現，蒸汽對二氧化碳氣體流量計計量特性存在較大影響?？煽偨Y為三個(gè)方面：
第一，從公式（3）中能夠得出，機械結構尺寸 D 、m 、 d 以及斯特勞哈爾數 S r 這些參數與K值大小存在較大關(guān)聯(lián)性?；谖锢碓硌芯堪l(fā)現，在流體介質(zhì)條件存在差異情況下，機械結構尺寸的改變一般是與溫度的改變引發(fā)的熱脹冷縮效應息息相關(guān)。
第二，雷諾數對斯特勞哈爾數 S r 產(chǎn)生較大影響，前者又與粘度密切相關(guān)，而粘度的差異性又取決于流體的差異，既而引發(fā)斯特勞哈爾數 S r 的區別。
第三，公式（3）的推導過(guò)程是以不可壓縮流體為前提的，當換作氣體介質(zhì)時(shí)，由于可壓縮性的區別或許會(huì )引發(fā)儀表系數產(chǎn)生誤差。以上三個(gè)因素對于二氧化碳氣體流量計的影響將在下一節進(jìn)一步探討。
2 蒸汽介質(zhì)斯特勞哈爾數的影響
嚴格而言，斯特勞哈爾數是一種相似準則，是在討論流體力學(xué)中物理相似和?；且氲母拍?。其是用來(lái)表征旋渦頻率和阻流體特征尺寸、流速關(guān)系的。在特定雷諾數區間中，旋渦的分離頻率和旋渦發(fā)生體與管道的幾何尺寸密切相關(guān)，換言之斯特勞哈數可視為定量。
由圖2可看出，在 R eD =2×10 4 7×10 6 區間內，斯特勞哈數是定值，此也是儀表的正常工作區間。
現實(shí)情形下， S r 即便在 R eD =2×10 4 7×10 6 區間內，也與 R eD 的改變發(fā)生變化，參照1989年日本制訂的二氧化碳氣體流量計工業(yè)標準JISZ8766《二氧化碳氣體流量計——流量測量方法》。2002年加以修訂，把二氧化碳氣體流量計發(fā)生體的固定形式歸為兩種，《標準》規定的旋渦設計，發(fā)生體依據插入測量管頂端固定與否區別為標準1型與標準2型，它們的 S r 值存在較小區別，詳見(jiàn)表1數據。
標準2型 S r 的平均值是0.25033，它的標準偏差是0.12%；而標準1型為0.3%，現階段我國一般廣泛采用標準1型。而標準2型在日本橫河儀表研制的二氧化碳氣體流量計普遍采用。
通過(guò)雷諾數的推導公式不難得出，檢測時(shí)，蒸汽和空氣因為粘度的區別，會(huì )引發(fā)雷諾數存在差異。參照一般實(shí)驗情況下三類(lèi)流體介質(zhì)的工況差異，它們的運動(dòng)粘度詳見(jiàn)表2：
式中：
表征介質(zhì)密度；
D 表征管徑；
u 表征流速；
表征介質(zhì)動(dòng)力粘度；
v 表征介質(zhì)運動(dòng)粘度。
通過(guò)以上各參數數據不難發(fā)現，水的運動(dòng)粘度最低，空氣最高，蒸汽介于二者之間。三者比例是1：15：4。所以若使雷諾數一致，應使水的流速最小，空氣最大，蒸汽在區間取值。在對儀表的系數進(jìn)行檢定過(guò)程中，通常應考慮雷諾數一致時(shí)，真實(shí)測量過(guò)程中的差異性誤差。尤其在蒸汽的測量時(shí)，儀表量程的選型是參照在空氣介質(zhì)下測量獲得的體積流量區間與蒸汽的密度乘積，推導出蒸汽的體積流量區間。這種算法會(huì )引發(fā)差異性介質(zhì)下雷諾數的區間差異。細致分析上表可得出，只要雷諾數在既定范圍內，檢定過(guò)程中并不會(huì )由于介質(zhì)的不同造成較大的誤差，這個(gè)影響可不考慮。但雷諾數不可超出規定區間，否則會(huì )引發(fā) S r 的較大差異，造成誤差。
通過(guò)表3不難發(fā)現，要得出二氧化碳氣體流量計基于最低流量的限雷諾數，口徑一致情況下三類(lèi)介質(zhì)的最小流速應滿(mǎn)足1.0：4.0：15.0的大致比例。所以不可以將空氣介質(zhì)下的體積流量區間等同于蒸汽介質(zhì)下的數值。
3 蒸汽介質(zhì)物理特性影響分析
1873年，荷蘭著(zhù)名物理學(xué)家范德瓦爾斯特實(shí)驗室中，發(fā)現了水蒸氣的物理性質(zhì)，得出氣體分子間有著(zhù)一定作用力，繼而推導出氣體的狀態(tài)方程以輔助理論驗證，這就是著(zhù)名的范德瓦爾斯特氣體狀態(tài)方程。進(jìn)一步研究發(fā)現，水蒸汽的分子的體積和相互的作用力比較大，無(wú)法以理想的氣體狀態(tài)方程加以表征。參照范德瓦爾斯特公式（5）的計算過(guò)程：
式中：
p 為壓強；
V 為1摩爾氣體的體積；
R 為普適氣體常數；
a 為度量分子間引力的參數；
b 為1摩爾分子本身包含的體積之和。
以上公式（5）中因子 a 和 b 的值因氣體的性質(zhì)不同而存在差異，一般地，氣體的分子間引力參數 a 與 b 分子體積 表述如表3所示。
范德瓦爾斯特提出，氣體分子間的吸引力與間距存在負相關(guān)性，也就是密度的概念。把此理論使用在二氧化碳氣體流量計的測量過(guò)程中，通過(guò)表中的數據不難發(fā)現，水蒸汽分子間的吸引力a的數值較大，相當于氧氣與氮氣的4倍多。所以，在測量實(shí)際氣體時(shí)，基于同等壓力條件，水的分子間的吸引力的數值較蒸汽與空氣大得多，而蒸汽又顯著(zhù)大于空氣。用二氧化碳氣體流量計進(jìn)行測量時(shí)，發(fā)生體兩側的位置因為流速加大，引起靜壓力減小，體積擴張，流體密度隨之減小，而水介質(zhì)由于分子間作用力大，并無(wú)明顯膨脹情況。蒸汽的分子間的吸引力比空氣大，所以前者膨脹性更低，密度變化也更小。參考流量的連續性方程得出，因為空氣密度變化更大，所以它的發(fā)生體兩側的流量變化較蒸汽介質(zhì)更大，所以它的儀表系數比蒸汽介質(zhì)變化更顯著(zhù)。而氣體的可壓縮性與等嫡指數是其內在機理，這和我們的理論研究結果相互印證。